ოპტიკის შესწავლისას ვნახეთ, რომ პრიზმა სხვა არაფერია თუ არა გეომეტრიული მყარი, რომელიც შედგება სამი ერთგვაროვანი და გამჭვირვალე საშუალებისაგან, ძირითადად სამკუთხედის ფორმისგან. ჩვენ ასევე ვნახეთ, რომ როდესაც სინათლე მოხვდება პრიზმის ერთ სახეს, ის განიცდის ორ რეფრაქციას.
ამიტომ, როდესაც პოლიქრომატული შუქი (ორი ან მეტი ფერი) დაეცემა პრიზმაზე, ფენომენი ჩვენ ვიცით, როგორც სინათლის გაფანტვა, ანუ ფენომენი იდენტურია ფენომელისა Ცისარტყელა. ფერების ერთობლიობას, რომლებიც ქმნიან პოლიქრომატულ სინათლეს, ეწოდება სპექტრი სინათლისგან. კითხვა რჩება: როგორ იქცევა პრიზმის შიგნით სინათლის სხივი? ჩვენ ამ კითხვაზე ვუპასუხებთ პრიზმაში სინათლის სხივის ბილიკის ცოდნით.
მოდით გადავხედოთ ზემოთ მოცემულ ფიგურას. დავუშვათ, რომ პრიზმა ჩაეფლო გამჭვირვალე და ერთგვაროვანი საშუალების შიგნით. ამ მედიუმისთვის მივიღებთ იმას, რომ მასალა, რომელიც ქმნის პრიზმს, უფრო გადამტვრეულია, ანუ ამ საშუალების რეფრაქციის ინდექსი უფრო დიდია, ვიდრე საწყისი მედიის რეფრაქციის მაჩვენებელი. ჩვენ ვხედავთ, რომ ფიგურა გვიჩვენებს ტრაექტორიის ზოგად სქემას, რომელიც მიიღო მონოქრომატული სინათლის სხივმა, რომელიც გადის პრიზმაში.
ჩვენ ვხედავთ, რომ სინათლის სხივი რ ინციდენტი სათავეს იღებს მე პრიზმის ერთ-ერთი სახის. მაშინ ჩვენ ვხედავთ, რომ ეს იგივე სინათლის სხივია რ განიცდის რეფრაქციას. სქემაში მე და რ სიხშირისა და გარდატეხის კუთხეებია. პირველი რეფრაქციის შემდეგ, ჩვენ ვხედავთ, რომ სინათლის სხივი პრიზმით ვრცელდება და პრიზმის მეორე მხარეს ეცემა ზუსტად იმ წერტილში, ᲛᲔ'. ამიტომ, რ ’ არის განვითარებადი სხივი, მე' და ჰა შესაბამისად, პრიზმის მეორე სახის სიხშირე და გაჩენის კუთხეებია.
ორივე მხრიდან პრიზმში სინათლის სხივის ტრაექტორიისთვის ასევე შეგვიძლია გამოვიყენოთ Snell-Descartes განტოლება. ამიტომ, ჩვენ გვაქვს:
ინციდენტის სახე: n1. ცოდვა i = n2.სენ რ
გადაუდებელი სახე: n2.sen r '= n1.სენ მე
დომიტიანო მარკესის მიერ
დაამთავრა ფიზიკა
წყარო: ბრაზილიის სკოლა - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/trajetoria-raio-luz-no-prisma.htm