Keď budeme študovať pohyb elektrického náboja ponoreného do rovnomerného magnetického poľa, všimneme si, že trajektória ním opísané, bude závisieť od uhla vytvoreného medzi rýchlosťou častice a magnetickým poľom, kde je ponorená. Aby sme čo najlepšie využili štúdium chovania častíc v jednotnom poli, rozdeľme našu analýzu na tri odlišné prípady.
prvý prípad: θ = 0 ° alebo θ = 180 °
Prípad θ = 0 ° nastane, keď má rýchlosť rovnaký smer ako 
. Na druhej strane, prípad θ = 180 ° nastáva, keď má rýchlosť opačný smer . Vieme, že veľkosť magnetickej sily je daná:
F = | q | .v .B .senθ
Pretože hriech 0º = hriech 180º = 0, máme to:
- v obidvoch prípadoch je magnetická sila nulová. Takýmto spôsobom, ak na časticu nebudú pôsobiť žiadne ďalšie sily, bude zrýchlenie nulové a potom budeme mať priamy a rovnomerný pohyb.
druhý prípad: θ = 90º
Kedy θ = 90 °, vektory
sú na seba kolmé. V tomto prípade je modul magnetickej sily daný:
F = | q | .v .B .senθ,
ako hriech 90 ° = 1, máme:
F = | q | .v .B
V tomto prípade vieme, že sila je vždy kolmá na vektor rýchlosti. Nezmení modul rýchlosti, iba smer rýchlosti. Týmto spôsobom nastáva rovnomerný kruhový pohyb. Ako častica popisuje a
rovnomerný kruhový pohyb, máme možnosť určiť hodnotu polomeru trajektórie prechodu častice pomocou nasledujúcej rovnice:
Z polomeru dráhy opísanej časticou môžeme vypočítať periódu T pohybu v časovom intervale 1 otáčky. Rovnica, ktorá nám umožňuje vykonať výpočet, je nasledovná:
tretí prípad: θ ≠0°, θ ≠90°, θ ≠180°,
Tj. čo je vrhnutý šikmo k smeru poľa. V takom prípade rozkladá rýchlosť 
v dvoch zložkách:
- zložka vX, smerom : spôsobuje MRU
- zložka vr, kolmo na : spôsobuje MCU
Preto simultánnosť týchto dvoch pohybov vytvára a rovnomerný skrutkový pohyb.
Autor: Domitiano Marques
Vyštudoval fyziku
Brazílsky školský tím
Zdroj: Brazílska škola - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/carga-no-campo-uniforme.htm
