Vo vlnových štúdiách definujeme periodické vlny ako vlny generované kmitajúcimi zdrojmi, to znamená, že sú to vlny, ktoré sa opakujú v rovnakých časových intervaloch. Na vyššie uvedenom obrázku máme základné znázornenie periodickej vlny, ktorá sa šíri na napnutej strune. Vidíme tiež, že máme niekoľko základných prvkov, ktoré sú s tým spojené, ako sú vrcholy a vlnová dĺžka, údolia a amplitúda vĺn.
Uvažujme teraz o obrázok nižšie, kde máme napnutú strunu, teda úplne natiahnutú. Na obrázku môžeme bod identifikovať ako F zdroj emitujúci vlny; a pointa O ako pôvod.
Na základe vyššie uvedenej situácie uvažujme čas rovný nule (t = 0). V tomto prípade ide o bod F predvedie a jednoduchý harmonický pohyb ktorých šírka stojí THE a počiatočná fáza θ0, teda objednávanie r v F sa bude časom meniť. Podľa rovnice MHS máme:
y = A.cos (ω.t + θ0 )
Ak počas šírenia vlny nedochádza k rozptýleniu energie, môžeme povedať, že po určitom časovom intervale (Δt) bude bod P umiestnený v strede lana začína popisovať ajednoduchý harmonický pohyb s rovnakou hodnotou amplitúdy THE, ale neskoro t o F.
Páči sa mi to Δt je časový interval na dosiahnutie vlny P, máme:
Vo vyššie uvedenej rovnici je x úsečka bodu P a v je rýchlosť, akou sa vlna pohybuje pozdĺž struny. Pozrime sa na obrázok nižšie:
Takže všeobecný bod P mať svoj plat, r, dané ako funkcia času:
y = A.cos [ω. (t-∆t) + θ0 ]
Pamätajte, že ω = 2πf a Δt = x / v máme:
výmena 
, Postupujte podľa:
Pre každý bod reťazca úsečka X je pevný a usporiadaný r sa líši podľa funkcie času podľa tejto funkcie.
Autor: Domitiano Marques
Vyštudoval fyziku
Zdroj: Brazílska škola - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm