W badaniach falowych definiujemy fale okresowe jako fale generowane przez źródła oscylacyjne, to znaczy są falami, które powtarzają się w równych odstępach czasu. Na powyższym rysunku mamy podstawową reprezentację fali okresowej, która rozchodzi się na napiętej strunie. Widzimy również, że mamy pewne podstawowe elementy, które są z tym związane, takie jak grzbiety i długość fali, doliny i amplituda fali.
Rozważmy teraz poniższy rysunek, na którym mamy napiętą strunę, czyli w pełni naciągniętą. Na rysunku możemy zidentyfikować punkt jako fa źródło emitujące fale; i punkt O jako źródło.
W oparciu o powyższą sytuację rozważmy czas równy zeru (t = 0). W tym przypadku punkt fa wykona prosty harmonijmy ruch czyja szerokość jest warta TEN i faza początkowa θ0, więc zamawianie tak w fa będzie się zmieniać w czasie. Zgodnie z równaniem MHS mamy:
y=A.cos (ω.t+ θ0 )
Jeśli nie ma rozpraszania energii podczas propagacji fali, możemy powiedzieć, że po pewnym przedziale czasu (Δt) punkt P znajdujący się w środku liny zaczyna opisywać a
prosty harmonijmy ruch o tej samej wartości amplitudy TENjednak późno t o fa.Lubić Δt jest przedziałem czasu, w którym fala dotrze P, mamy:
W powyższym równaniu x jest odciętą punktu P i v to prędkość, z jaką fala porusza się wzdłuż struny. Zobaczmy poniższy rysunek:
Więc ogólny punkt P mieć swoją pensję, tak, wyrażona w funkcji czasu przez:
y=A.cos[ω.(t-∆t)+θ0 ]
Pamiętając, że ω = 2πf i że Δt = x/v, mamy:
wymiana 
, Podążać:
Dla każdego punktu na strunie odcięta x jest naprawiony i uporządkowany tak zmienia się w funkcji czasu, zgodnie z tą funkcją.
Autor: Domitiano Marques
Ukończył fizykę
Źródło: Brazylia Szkoła - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm