Hullámvizsgálatokban meghatározzuk periodikus hullámok mint oszcilláló források által generált hullámok, vagyis hullámok, amelyek azonos időközönként ismétlődnek. A fenti ábrán látható egy feszített húron terjedő periodikus hullám alapvető ábrázolása. Láthatjuk azt is, hogy van néhány alapvető elemünk, amely társul hozzá, például a címerek és a hullámhossz, a völgyek és a hullám amplitúdója.
Vizsgáljuk meg most az alábbi ábrát, ahol feszített húrunk van, vagyis teljesen kifeszítve. Az ábrán a pontot azonosíthatjuk F a hullámokat kibocsátó forrás; és a lényeg O mint az eredetét.
A fenti helyzet alapján vegyük figyelembe a nullával egyenlő időt (t = 0). Ebben az esetben a lényeg F előad a egyszerű harmonikus mozgás akinek a szélessége megéri A és a kezdeti szakasz θ0, tehát a rendelés y ban ben F idővel változni fog. Az MHS egyenletet követve:
y = A.cos (ω.t + θ0 )
Ha a hullám terjedése során nincs energiaelvezetés, akkor azt mondhatjuk, hogy egy bizonyos időintervallum (Δt) után a pont
P a kötél közepén elhelyezkedve kezdi leírni aegyszerű harmonikus mozgás azonos amplitúdóértékkel Abármennyire is későn t ról ről F.Mint Δt a hullám elérésének időintervalluma P, nekünk van:
A fenti egyenletben x a pont abszisszisa P és v az a sebesség, amellyel a hullám halad a húr mentén. Lássuk az alábbi ábrát:
Tehát az általános pont P van a fizetésed, y, az idő függvényében adta meg:
y = A.cos [ω. (t-∆t) + θ0 ]
Emlékeztetve arra, hogy ω = 2πf és Δt = x / v, megvan:
pótolva 
, Kövesse:
A húr minden egyes pontjára az abszcissza x rögzített és rendezett y ennek függvényében változik az idő függvényében.
Írta: Domitiano Marques
Fizikából végzett
Forrás: Brazil iskola - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm
