U studijama valova definiramo periodični valovi kao valovi generirani oscilirajućim izvorima, to jest oni su valovi koji se ponavljaju u jednakim vremenskim intervalima. Na gornjoj slici imamo osnovni prikaz periodičnog vala koji se širi na zategnutom nizu. Također možemo vidjeti da imamo neke osnovne elemente koji su s tim povezani, poput grebena i dužine valova, dolina i amplitude vala.
Razmotrimo sada donju sliku, gdje imamo napeti niz, odnosno potpuno razvučen. Na slici točku možemo prepoznati kao F izvor koji emitira valove; i poanta O kao podrijetlo.
Na temelju gore navedene situacije, uzmimo u obzir vrijeme jednako nuli (t = 0). U ovom slučaju, poanta F izvest će a jednostavno harmonijsko gibanje čija širina vrijedi THE i početna faza θ0, pa naručivanje g u F varirat će tijekom vremena. Slijedeći MHS jednadžbu, imamo:
y = A.cos (ω.t + θ0 )
Ako tijekom širenja valova nema rasipanja energije, možemo reći da je, nakon određenog vremenskog intervala (Δt), točka Str smješten u sredini užeta počinje opisivati a
jednostavno harmonijsko gibanje s istom vrijednosti amplitude THE, koliko god kasno t oko F.Kao Δt je vremenski interval za dosezanje vala Str, imamo:
U gornjoj jednadžbi x je apscisa točke Str i v je brzina kojom val putuje nizom. Pogledajmo donju sliku:
Dakle, generička točka Str imajte svoju plaću, g, danu u funkciji vremena:
y = A.cos [ω. (t-∆t) + θ0 ]
Sjećajući se da je ω = 2πf i da Δt = x / v, imamo:
zamjenjujući 
, Slijediti:
Za svaku točku na žici, apscisa x je fiksna i uredna g varira u ovisnosti o vremenu, u skladu s ovom funkcijom.
Napisao Domitiano Marques
Diplomirao fiziku
Izvor: Brazil škola - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm
