I vågstudier definierar vi periodiska vågor som vågorna som genereras av oscillerande källor, det vill säga de är vågor som upprepas med samma tidsintervall. I figuren ovan har vi den grundläggande representationen av en periodisk våg som sprider sig på en spänd sträng. Vi kan också se att vi har några grundläggande element som är associerade med det, såsom toppar och våglängd, dalar och vågamplitud.
Låt oss nu överväga figuren nedan, där vi har en spänd sträng, det vill säga helt sträckt. I figuren kan vi identifiera punkten som F källan som avger vågor; och poängen O som ursprunget.
Baserat på situationen ovan, låt oss överväga tiden lika med noll (t = 0). I det här fallet är poängen F kommer att utföra en Enkel harmonisk rörelse vars bredd är värd DE och den inledande fasen θ0, så beställningen y i F varierar över tiden. Efter MHS-ekvationen har vi:
y = A.cos (ω.t + θ0 )
Om ingen energiförlust inträffar under vågutbredningen kan vi säga att efter ett visst tidsintervall (At) är punkten
P ligger i mitten av repet börjar beskriva enEnkel harmonisk rörelse med samma amplitudvärde DEdock sen t handla om F.Tycka om Δt är tidsintervallet för vågen att nå P, vi har:
I ekvationen ovan är x punktens abscissa P och v är den hastighet med vilken vågen färdas längs strängen. Låt oss se figuren nedan:
Så den generiska poängen P ha din lön, y, ges över tiden av:
y = A.cos [ω. (t-∆t) + θ0 ]
Kom ihåg att ω = 2πf och att Δt = x / v har vi:
byter ut 
, Följ:
För varje punkt på strängen, abscissa x är fast och ordnad y varierar beroende på tid, beroende på denna funktion.
Av Domitiano Marques
Examen i fysik
Källa: Brazil School - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm