När vi studerar rörelsen för en elektrisk laddning nedsänkt i ett enhetligt magnetfält, kommer vi att märka att banan som beskrivs av den beror på vinkeln som bildas mellan partikelns hastighet och magnetfältet där den är nedsänkt. För att på bästa sätt utnyttja studien av partikelbeteende i det enhetliga fältet, låt oss dela upp vår analys i tre distinkta fall.
första fallet: θ = 0º eller θ = 180º
Fallet θ = 0º inträffar när hastigheten har samma riktning som 
. Fallet θ = 180º, å andra sidan, inträffar när hastigheten har motsatt riktning till . Vi vet att magnetkraftens storlek ges av:
F = | q | .v .B .senθ
Eftersom sin 0º = sin 180º = 0 har vi det:
- i båda fallen är magnetkraften noll. På ett sådant sätt, om det inte finns några andra krafter som verkar på partikeln, kommer accelerationen att vara noll, och då kommer vi att ha en rak och enhetlig rörelse.
andra fallet: θ = 90º
När θ = 90º, vektorerna
är vinkelräta mot varandra. I detta fall ges magnetkraftens modul av:
F = | q | .v .B .senθ,
som synd 90 ° = 1 har vi:
F = | q | .v .B
I det här fallet vet vi att kraften alltid är vinkelrät mot hastighetsvektorn. Det ändrar inte hastighetsmodulen, bara hastighetsriktningen. På detta sätt sker en enhetlig cirkulär rörelse. Hur partikeln beskriver a enhetlig cirkelrörelsehar vi möjligheten att bestämma värdet på radien för den bana som partikeln färdas genom följande ekvation:
Från den radie av banan som beskrivs av partikeln kan vi beräkna rörelsens period T i tidsintervallet 1 varv. Ekvationen som låter oss göra beräkningen är som följer:
tredje fallet: θ ≠0°, θ ≠90°, θ ≠180°,
Dvs Vad kastas snett mot fältets riktning. I det här fallet sönderdelas hastigheten 
i två komponenter:
- komponent vx, mot : orsakar en MRU
- komponent vy, Vinkelrätt mot : orsakar en MCU
Därför producerar samtidigt dessa två rörelser en enhetlig spiralformad rörelse.
Av Domitiano Marques
Examen i fysik
Brasilien skollag
Källa: Brazil School - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/carga-no-campo-uniforme.htm