Када проучимо кретање електричног наелектрисања уроњеног у једнообразно магнетно поље, приметићемо да је путања описан од њега зависиће од угла формираног између брзине честице и магнетног поља где је уроњена. Да бисмо на најбољи начин искористили проучавање понашања честица у једноличном пољу, поделимо нашу анализу у три различита случаја.
први случај: θ = 0º или θ = 180º
Случај θ = 0º се дешава када брзина има исти смер као 
. Случај θ = 180º, с друге стране, јавља се када је брзина у супротном смеру од . Знамо да је величина магнетне силе дата са:
Ф = | к | .в .Б .сенθ
С обзиром да је син 0º = син 180º = 0, имамо:
- у оба случаја магнетна сила је нула. На тај начин, ако на честицу не делују друге силе, убрзање ће бити нуло и тада ћемо имати равно и једнолико кретање.
други случај: θ = 90º
Када θ = 90º, вектори
су међусобно окомите. У овом случају, модул магнетне силе дат је са:
Ф = | к | .в .Б .сенθ,
као син 90 ° = 1 имамо:
Ф = | к | .в .Б
У овом случају знамо да је сила увек окомита на вектор брзине. То не мења модул брзине, већ само смер брзине. На тај начин долази до равномерног кружног кретања. Како честица описује а
једнолико кружно кретање, имамо могућност да одредимо вредност радијуса путање коју путује честица путем следеће једначине:
Из радијуса путање коју описује честица, можемо израчунати период Т кретања у временском интервалу од 1 обртаја. Једначина која нам омогућава прорачун је следећа:
трећи случај: θ ≠0°, θ ≠90°, θ ≠180°,
Тј. Шта баца се косо у смер поља. У овом случају разлаже брзину 
у две компоненте:
- саставни део вИкс, према : узрокује МРУ
- саставни део вг., окомито на : изазива МЦУ
Дакле, истовременост ова два покрета ствара а једнолико спирално кретање.
Аутор Домитиано Маркуес
Дипломирао физику
Бразилски школски тим
Извор: Бразил Сцхоол - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/carga-no-campo-uniforme.htm
