V študijah valov definiramo periodični valovi kot valovi, ki jih ustvarjajo nihajni viri, to so valovi, ki se ponavljajo v enakih časovnih intervalih. Na zgornji sliki imamo osnovni prikaz periodičnega vala, ki se širi na napeti struni. Prav tako lahko vidimo, da imamo z njo povezane nekatere osnovne elemente, kot so grebeni in dolžina valov, doline in amplituda valov.
Poglejmo zdaj spodnjo sliko, kjer imamo napeti niz, torej v celoti raztegnjen. Na sliki lahko točko označimo kot F vir, ki oddaja valove; in bistvo O kot izvor.
Glede na zgornje razmere upoštevajmo čas, enak nič (t = 0). V tem primeru bistvo F bo izvedel a preprosto harmonsko gibanje katerih širina je vredna THE in začetno fazo θ0, torej naročanje y v F se sčasoma spreminja. Po enačbi MHS imamo:
y = A.cos (ω.t + θ0 )
Če med širjenjem valov ne pride do odvajanja energije, lahko rečemo, da po določenem časovnem intervalu (Δt) točka P ki se nahaja na sredini vrvi začne opisovati apreprosto harmonsko gibanje z enako amplitudno vrednostjo THE, pa pozno t približno F.
Všeč mi je Δt je časovni interval, da val doseže P, imamo:
V zgornji enačbi je x abscisa točke P in v je hitrost, s katero val potuje po nizu. Poglejmo spodnjo sliko:
Torej generična točka P imej svojo plačo, y, podana kot funkcija časa:
y = A.cos [ω. (t-∆t) + θ0 ]
Če se spomnimo, da je ω = 2πf in da je Δt = x / v, imamo:
zamenjava 
, Sledite:
Za vsako točko na nizu abscisa x je fiksna in urejena y se spreminja glede na čas glede na to funkcijo.
Avtor Domitiano Marques
Diplomiral iz fizike
Vir: Brazilska šola - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm
