Bangos tyrimuose mes apibrėžiame periodinės bangos kaip bangų, kurias generuoja svyruojantys šaltiniai, tai yra, jos yra kartojamos vienodais laiko intervalais. Aukščiau pateiktame paveikslėlyje turime pagrindinį periodinės bangos, sklindančios ant įtemptos stygos, vaizdą. Taip pat galime pamatyti, kad turime keletą pagrindinių elementų, susijusių su juo, pavyzdžiui, keteros ir bangų ilgis, slėniai ir bangų amplitudė.
Dabar apsvarstykime toliau pateiktą paveikslą, kur turime įtemptą virvelę, tai yra, visiškai ištemptą. Paveiksle mes galime nustatyti tašką kaip F šaltinis, skleidžiantis bangas; ir esmė O kaip yra kilmė.
Atsižvelgdami į aukščiau pateiktą situaciją, apsvarstykime laiką, lygų nuliui (t = 0). Šiuo atveju esmė F atliks a paprastas harmoninis judesys kurio plotis vertas ir pradinis etapas θ0, taigi užsakymas y į F laikui bėgant skirsis. Pagal MHS lygtį turime:
y = A.cos (ω.t + θ0 )
Jei bangos sklidimo metu energija neišsklaidoma, galime sakyti, kad po tam tikro laiko intervalo (Δt) taškas
P esantis virvės viduryje pradeda apibūdinti apaprastas harmoninis judesys su ta pačia amplitudės verte , kad ir pavėluotai t apie F.Kaip Δt yra laiko intervalas, per kurį banga turi pasiekti P, mes turime:
Aukščiau pateiktoje lygtyje x yra taško abscisė P ir v yra greitis, kuriuo banga juda išilgai stygos. Pažiūrėkime toliau pateiktą paveikslą:
Taigi bendras dalykas P turi savo atlyginimą, y, kurį laiko funkcija pateikia:
y = A.cos [ω. (t-∆t) + θ0 ]
Prisimindami, kad ω = 2πf ir Δt = x / v, turime:
pakeisdamas 
, Sekite:
Kiekvienam stygos taškui - abscisė x yra fiksuotas ir tvarkingas y kinta priklausomai nuo laiko, atsižvelgiant į šią funkciją.
Autorius Domitiano Marquesas
Baigė fiziką
Šaltinis: Brazilijos mokykla - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm
