波動研究では、 周期波 振動源によって生成される波として、つまり、それらは等しい時間間隔で繰り返される波です。 上の図には、張力をかけた弦を伝播する周期的な波の基本的な表現があります。 また、山と波長、谷と波の振幅など、それに関連するいくつかの基本的な要素があることもわかります。
下の図を考えてみましょう。ここでは、弦が引っ張られている、つまり完全に伸ばされています。 この図では、ポイントを次のように識別できます。 F 波を放出するソース。 そしてポイント O 起源として。
上記の状況に基づいて、ゼロに等しい時間を考えてみましょう（t = 0). この場合、ポイント F 実行します 単振動 その幅は価値があります THE と初期段階 θ0、だから注文 y に F 時間の経過とともに変化します。 MHSの式に従うと、次のようになります。
y =A.cos（ω.t+θ0 )
波の伝播中にエネルギー散逸が発生しない場合、特定の時間間隔（Δt）の後、ポイントは P ロープの真ん中に位置し、単振動 同じ振幅値で THE、しかし遅い t 約 F.
お気に入り Δtは波が到達する時間間隔です P、 我々は持っています：
上記の式で、xは点の横座標です。 P そして v 波が弦に沿って伝わる速度です。 下の図を見てみましょう。
したがって、一般的なポイント P あなたの給料を持って、 y、時間の関数として次のように与えられます。
y = A.cos [ω。（t-∆t）+θ0 ]
ω=2πfおよびΔt= x / vであることを思い出すと、次のようになります。
交換 
、フォロー：
文字列の各ポイントについて、横軸 バツ 固定され、整然としています y この関数に従って、時間の関数として変化します。
ドミティアーノ・マルケス
物理学を卒業
ソース： ブラジルの学校- https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm
