In Wellenstudien definieren wir periodische Wellen als Wellen, die von oszillierenden Quellen erzeugt werden, das heißt, es sind Wellen, die sich in gleichen Zeitintervallen wiederholen. In der obigen Abbildung haben wir die grundlegende Darstellung einer periodischen Welle, die sich auf einer gespannten Saite ausbreitet. Wir können auch sehen, dass wir einige grundlegende Elemente haben, die damit verbunden sind, wie Wellenberge und Wellenlänge, Täler und Wellenamplitude.
Betrachten wir nun die folgende Abbildung, in der wir eine gespannte Saite haben, dh vollständig gedehnt. In der Abbildung können wir den Punkt identifizieren als F die Quelle, die Wellen emittiert; und der punkt Ö als Ursprung.
Betrachten wir ausgehend von der obigen Situation die Zeit gleich Null (t = 0). In diesem Fall ist der Punkt F wird durchführen einfache harmonische Bewegung wessen Breite ist es wert DAS und die Anfangsphase θ0, also die bestellung ja im F wird im Laufe der Zeit variieren. Nach der MHS-Gleichung haben wir:
y=A.cos (ω.t+ θ0 )
Tritt während der Wellenausbreitung keine Energiedissipation auf, kann man sagen, dass nach einer gewissen Zeitspanne (Δt) der Punkt P in der Mitte des Seils gelegen beginnt zu beschreiben aeinfache harmonische Bewegung mit gleichem Amplitudenwert DAS, aber spät t Über F.
Mögen Δt ist das Zeitintervall für das Erreichen der Welle P, wir haben:
In der obigen Gleichung ist x die Abszisse des Punktes P und v ist die Geschwindigkeit, mit der sich die Welle entlang der Saite ausbreitet. Sehen wir uns die folgende Abbildung an:
Also der allgemeine Punkt P Ihr Gehalt haben, ja, gegeben als Funktion der Zeit durch:
y=A.cos[ω.(t-∆t)+θ0 ]
In Erinnerung an ω = 2πf und Δt = x/v gilt:
ersetzen 
, Folgen:
Für jeden Punkt auf der Saite ist die Abszisse x ist fest und ordentlich ja variiert als Funktion der Zeit entsprechend dieser Funktion.
Von Domitiano Marques
Abschluss in Physik
Quelle: Brasilien Schule - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm