Ve vlnových studiích definujeme periodické vlny jako vlny generované oscilujícími zdroji, to znamená, že jsou to vlny, které se opakují ve stejných časových intervalech. Na obrázku výše máme základní zastoupení periodické vlny, která se šíří na napnutém řetězci. Můžeme také vidět, že máme několik základních prvků, které jsou s ním spojeny, jako jsou hřebeny a vlnová délka, údolí a amplituda vln.
Podívejme se nyní na obrázek níže, kde máme napnutou strunu, tedy plně nataženou. Na obrázku můžeme identifikovat bod jako F zdroj vyzařující vlny; a pointa Ó jako původ.
Na základě výše uvedené situace uvažujme čas rovný nule (t = 0). V tomto případě jde o bod F vystoupí a jednoduchý harmonický pohyb jehož šíře stojí THE a počáteční fáze θ0, takže objednávka y v F se bude časem měnit. Podle rovnice MHS máme:
y = A.cos (ω.t + θ0 )
Pokud během šíření vln nedojde k rozptýlení energie, můžeme říci, že po určitém časovém intervalu (Δt) bude bod P uprostřed lana začíná popisovat ajednoduchý harmonický pohyb se stejnou hodnotou amplitudy THE, ale pozdě t o F.
Jako Δt je časový interval pro dosažení vlny P, my máme:
Ve výše uvedené rovnici je x úsečkou bodu P a proti je rychlost, jakou se vlna pohybuje podél řetězce. Podívejme se na obrázek níže:
Takže obecný bod P mít svůj plat, y, daný jako funkce času:
y = A.cos [ω. (t-∆t) + θ0 ]
Pamatujeme, že ω = 2πf a Δt = x / v máme:
výměna 
, Následovat:
Pro každý bod řetězce, úsečka X je pevná a řádná y se podle této funkce liší v závislosti na čase.
Autor: Domitiano Marques
Vystudoval fyziku
Zdroj: Brazilská škola - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm
