في دراسات الموجة ، نحدد موجات دورية على أنها موجات تولدها مصادر متذبذبة ، أي أنها موجات تتكرر على فترات زمنية متساوية. في الشكل أعلاه ، لدينا التمثيل الأساسي لموجة دورية تنتشر على سلسلة متوترة. يمكننا أيضًا أن نرى أن لدينا بعض العناصر الأساسية المرتبطة بها ، مثل القمم وطول الموجة والوديان وسعة الموجة.
لنفكر الآن في الشكل أدناه ، حيث لدينا خيط مشدود ، أي مشدود بالكامل. في الشكل ، يمكننا تحديد النقطة على أنها F المصدر المنبعث من الموجات ؛ والنقطة ا كونها الأصل.
بناءً على الموقف أعلاه ، دعنا نفكر في الوقت الذي يساوي صفرًا (ر = 0). في هذه الحالة ، النقطة F ستؤدي أ حركة متناغمة بسيطة اتساع الذي يستحق ال والمرحلة الأولية θ0، لذلك الترتيب ذ في F سوف تختلف بمرور الوقت. بعد معادلة MHS ، لدينا:
y = A.cos (ω.t + θ0 )
إذا لم يكن هناك تبديد للطاقة أثناء انتشار الموجة ، فيمكننا القول أنه بعد فترة زمنية معينة (Δt) ، النقطة ص يقع في منتصف الحبل ليبدأ في وصف أحركة متناغمة بسيطة بنفس قيمة السعة ال، ولكن في وقت متأخر ر حول F.
يحب Δt هو الفاصل الزمني لوصول الموجة ص، نحن لدينا:
في المعادلة أعلاه ، x هي حدود النقطة ص و الخامس هي السرعة التي تنتقل بها الموجة على طول الخيط. دعونا نرى الشكل أدناه:
لذا فإن النقطة العامة ص احصل على راتبك ، ذ، بدلالة الوقت عن طريق:
y = A.cos [ω. (t-t) + θ0 ]
تذكر أن ω = 2πf وأن Δt = x / v ، لدينا:
استبدال 
، يتبع:
لكل نقطة على السلسلة ، الاحداثي السيني x ثابت ومنظم ذ حسب هذه الوظيفة.
بقلم دوميتيانو ماركيز
تخرج في الفيزياء
مصدر: مدرسة البرازيل - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm