У хвильових дослідженнях ми визначаємо періодичні хвилі як хвилі, що генеруються коливальними джерелами, тобто вони є хвилями, які повторюються з однаковими інтервалами часу. На малюнку вище ми маємо основне зображення періодичної хвилі, яка поширюється на напруженій струні. Ми також можемо бачити, що у нас є деякі основні елементи, які пов'язані з цим, такі як гребені та довжина хвилі, долини та амплітуда хвилі.
Давайте тепер розглянемо малюнок нижче, де ми маємо напружену струну, тобто повністю розтягнуту. На малюнку ми можемо ідентифікувати пункт як F джерело, що випромінює хвилі; і справа О як походження.
Виходячи з ситуації вище, давайте розглянемо час, рівний нулю (t = 0). У цьому випадку справа F буде виконувати a простий гармонійний рух чия ширина варта THE і початкова фаза θ0, отже, замовлення р в F буде змінюватися з часом. Дотримуючись рівняння MHS, маємо:
y = A.cos (ω.t + θ0 )
Якщо при розповсюдженні хвилі не відбувається розсіювання енергії, можна сказати, що через певний проміжок часу (Δt) точка
P розташована посередині мотузки починає описувати aпростий гармонійний рух з однаковим значенням амплітуди THE, проте пізно т про F.Подібно до Δt - інтервал часу, коли хвиля повинна досягати P, ми маємо:
У наведеному вище рівнянні х - абсциса точки P і v - це швидкість, з якою хвиля рухається вздовж струни. Давайте подивимось малюнок нижче:
Отже, загальний пункт P мати свою зарплату, р, заданий як функція часу від:
y = A.cos [ω. (t-∆t) + θ0 ]
Пам'ятаючи, що ω = 2πf і що Δt = x / v, маємо:
замінюючи 
, Дотримуйтесь:
Для кожної точки на струні - абсциса х є фіксованим і впорядкованим р змінюється залежно від часу відповідно до цієї функції.
Доміціано Маркес
Закінчив фізику
Джерело: Бразильська школа - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm