Ko preučujemo gibanje električnega naboja, potopljenega v enakomerno magnetno polje, bomo opazili, da je smer ki ga opisuje, bo odvisen od kota, ki nastane med hitrostjo delca in magnetnim poljem, kamor je potopljen. Da bi študijo vedenja delcev v enotnem polju kar najbolje izkoristili, svojo analizo razdelimo na tri različne primere.
prvi primer: θ = 0º ali θ = 180º
Primer θ = 0º se zgodi, ko ima hitrost isto smer kot 
. Primer θ = 180º pa se zgodi, ko ima hitrost nasprotno smer . Vemo, da je velikost magnetne sile podana z:
F = | q | .v .B .senθ
Ker je sin 0º = sin 180º = 0, imamo:
- v obeh primerih je magnetna sila nična. Če na delček ne delujejo druge sile, bo pospešek ničen in takrat bomo imeli enakomerno in enakomerno gibanje.
drugi primer: θ = 90º
Kdaj θ = 90 °, vektorji
so pravokotni drug na drugega. V tem primeru je modul magnetne sile podan z:
F = | q | .v .B .senθ,
kot sin 90 ° = 1 imamo:
F = | q | .v .B
V tem primeru vemo, da je sila vedno pravokotna na vektor hitrosti. Ne spreminja modula hitrosti, temveč le smer hitrosti. Na ta način pride do enakomernega krožnega gibanja. Kako delec opisuje a
enakomerno krožno gibanje, imamo možnost določiti vrednost polmera poti, ki jo prevozi delček, po naslednji enačbi:
Iz polmera poti, ki jo opisuje delček, lahko izračunamo obdobje T gibanja v časovnem intervalu 1 obrata. Enačba, ki nam omogoča izračun, je naslednja:
tretji primer: θ ≠0°, θ ≠90°, θ ≠180°,
Tj. kaj se vrže poševno v smer polja. V tem primeru razgradi hitrost 
v dveh komponentah:
- komponenta vx, proti : povzroči MRU
- komponenta vy, pravokotno na : povzroči MCU
Zato sočasnost teh dveh gibanj ustvarja a enakomerno vijačno gibanje.
Avtor Domitiano Marques
Diplomiral iz fizike
Brazilska šolska ekipa
Vir: Brazilska šola - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/carga-no-campo-uniforme.htm
