В волновых исследованиях мы определяем периодические волны как волны, генерируемые колеблющимися источниками, то есть они являются волнами, которые повторяются через равные промежутки времени. На рисунке выше мы имеем базовое представление периодической волны, распространяющейся по натянутой струне. Мы также можем видеть, что у нас есть некоторые основные элементы, которые связаны с ним, такие как гребни и длина волны, впадины и амплитуда волны.
Давайте теперь рассмотрим рисунок ниже, где у нас есть натянутая струна, то есть полностью натянутая. На рисунке мы можем идентифицировать точку как F источник, излучающий волны; и точка O как происхождение.
Исходя из вышеизложенной ситуации, будем считать время равным нулю (t = 0). В этом случае точка F выполнит простые гармонические колебания чья ширина стоит THE и начальный этап θ0, поэтому заказ у в F будет меняться со временем. Следуя уравнению MHS, мы имеем:
y = A.cos (ω.t + θ0 )
Если при распространении волны не происходит диссипации энергии, можно сказать, что через некоторый промежуток времени (Δt) точка
п расположенный в середине веревки, начинает описыватьпростые гармонические колебания с таким же значением амплитуды THEно поздно т о F.Нравиться Δt - временной интервал, за который волна достигнет п, у нас есть:
В приведенном выше уравнении x - абсцисса точки п а также v - скорость, с которой волна движется по струне. Посмотрим на рисунок ниже:
Итак, общая точка п есть твоя зарплата, у, полученный с течением времени:
y = A.cos [ω. (t-∆t) + θ0 ]
Помня, что ω = 2πf и что Δt = x / v, мы имеем:
замена 
, Следовать:
Для каждой точки строки абсцисса Икс фиксированный и упорядоченный у изменяется как функция времени в соответствии с этой функцией.
Домициано Маркес
Закончил факультет физики
Источник: Бразильская школа - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm
