In golfstudies definiëren we periodieke golven als zijnde de golven die worden gegenereerd door oscillerende bronnen, dat wil zeggen, het zijn golven die met gelijke tijdsintervallen worden herhaald. In de bovenstaande afbeelding hebben we de basisweergave van een periodieke golf die zich voortplant op een gespannen snaar. We kunnen ook zien dat we enkele basiselementen hebben die ermee verbonden zijn, zoals toppen en golflengte, dalen en golfamplitude.
Laten we nu de onderstaande figuur bekijken, waar we een gespannen snaar hebben, dat wil zeggen, volledig uitgerekt. In de figuur kunnen we het punt identificeren als: F de bron die golven uitzendt; en het punt O als de oorsprong.
Laten we op basis van de bovenstaande situatie de tijd gelijk aan nul beschouwen (t = 0). In dit geval is het punt F zal een optreden simpele harmonische beweging wiens breedte is de moeite waard? DE en de beginfase θ0, dus de bestelling ja in F zal in de loop van de tijd variëren. Volgens de MHS-vergelijking hebben we:
y=A.cos (ω.t+ θ0 )
Als er geen energiedissipatie optreedt tijdens golfvoortplanting, kunnen we zeggen dat na een bepaald tijdsinterval (Δt) het punt P gelegen in het midden van het touw begint te beschrijven asimpele harmonische beweging met dezelfde amplitudewaarde DE, hoe laat ook t over F.
Leuk vinden Δt is het tijdsinterval dat de golf moet bereiken P, we hebben:
In de bovenstaande vergelijking is x de abscis van het punt P en v is de snelheid waarmee de golf langs de snaar reist. Laten we de onderstaande figuur bekijken:
Dus het generieke punt P heb je salaris, ja, gegeven als functie van de tijd door:
y=A.cos[ω.(t-∆t)+θ0 ]
Onthouden dat ω = 2πf en dat Δt = x/v, hebben we:
vervangen 
, Volg:
Voor elk punt op de string, de abscis X is vast en ordelijk ja varieert als functie van de tijd, volgens deze functie.
Door Domitiano Marques
Afgestudeerd in natuurkunde
Bron: Brazilië School - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm
