Pētot elektriskā lādiņa kustību, kas iegremdēta vienmērīgā magnētiskajā laukā, mēs pamanīsim, ka trajektorija tā aprakstītais būs atkarīgs no leņķa, kas veidojas starp daļiņas ātrumu un magnētisko lauku, kur tā ir iegremdēta. Lai vislabāk izmantotu daļiņu uzvedības pētījumu vienotajā laukā, sadalīsim analīzi trīs atšķirīgos gadījumos.
pirmais gadījums: θ = 0º vai θ = 180º
Gadījums θ = 0º rodas, ja ātrumam ir tāds pats virziens kā 
. Savukārt gadījums θ = 180º rodas, ja ātrumam ir pretējs virziens . Mēs zinām, ka magnētiskā spēka lielumu nosaka:
F = | q | .v .B .senθ
Tā kā grēks 0º = grēks 180º = 0, mums ir tas, ka:
- abos gadījumos magnētiskais spēks ir nulle. Tādā veidā, ja uz daļiņu nedarbojas citi spēki, paātrinājums būs nulle, un tad mums būs taisna un vienmērīga kustība.
otrais gadījums: θ = 90º
Kad θ = 90º, vektori
ir perpendikulāri viens otram. Šajā gadījumā magnētiskā spēka moduli izsaka:
F = | q | .v .B .senθ,
kā grēks 90 ° = 1, mums ir:
F = | q | .v. B.
Šajā gadījumā mēs zinām, ka spēks vienmēr ir perpendikulārs ātruma vektoram. Tas nemaina ātruma moduli, tikai ātruma virzienu. Tādā veidā notiek vienmērīga apļveida kustība. Kā daļiņa apraksta a
vienmērīga apļveida kustība, mums ir iespēja noteikt trajektorijas rādiusa vērtību, ar kuru daļiņa pārvietojas, izmantojot šādu vienādojumu:
Pēc daļiņas aprakstītā trajektorijas rādiusa mēs varam aprēķināt kustības periodu T 1 apgrieziena laika intervālā. Vienādojums, kas ļauj veikt aprēķinus, ir šāds:
trešais gadījums: θ ≠0°, θ ≠90°, θ ≠180°,
T.i., kas tiek iemests slīpi lauka virzienam. Šajā gadījumā tas noārda ātrumu 
divos komponentos:
- komponents vx, uz : izraisa MRU
- komponents vy, perpendikulāri : izraisa MCU
Tādēļ šo divu kustību vienlaicīgums rada a vienveidīga spirālveida kustība.
Autors Domitiano Markess
Absolvējis fiziku
Brazīlijas skolu komanda
Avots: Brazīlijas skola - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/carga-no-campo-uniforme.htm
