O 均一に変化する円運動、または単に MCUVは、粒子が一定の半径の円形パスに沿って移動する加速運動です。 均一な円運動とは異なり、MCUVには、 求心加速度、 1 角加速度、角度が移動する速度の変化に関与します。
均一に変化する円運動は、次の時間方程式を知っていれば、より簡単に理解できます。 MUV、MCUV方程式はそれらに似ていますが、角度量に適用されるためです。
も参照してください： 均一円運動（MCU）—概念、式、演習
MCUとMCUV
MCU そして MCUV 彼らです 円運動ただし、MCUでは、角速度は一定であり、角加速度はありません。 MCUVでは、角加速度が一定であるため、角速度は可変です。 均一な円運動と呼ばれているにもかかわらず、MCUは加速された運動です。 両方に求心加速度があります、これにより、パーティクルは円形のパスを作成します。
MCUV理論
私たちが言ったように、MCUVは粒子がの円形軌道を発達させるものです ライトニング絶え間ない。 粒子の接線速度の方向を絶えず変化させる求心加速度に加えて、 加速度角度、で測定 rad /s². この加速度は、 変化与える速度角度 そして、それは均一に変化する動きであるため、一定の弾性率を持っています。
MCUVの方程式は、Uniformly Varied Motion（MUV）の方程式に似ていますが、位置と速度の1時間ごとの方程式を使用する代わりに、MCUVの方程式を使用します。 方程式時間角度。
も参照してください： 力学-動きの種類、式、運動
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MCUVの公式
均一に変化する運動をすでに理解していれば、MCUVの公式は簡単に理解できます。 MUVの式ごとに、MCUVに対応する式があります。 見る：
vF あなたも0 –最終速度と初速度（m / s）
ωF およびω0 –最終および初期角速度（rad / s）
ザ・ –加速度（m /s²）
α –角加速度（rad /s²）
t –瞬間
上に、MUVとMCUVに関連する1時間ごとの速度関数をそれぞれ示します。 以下では、これらの各ケースのポジションの時間関数を見ていきます。
sF およびS0–終了位置と開始位置（m）
ΘF およびΘ0 –最終および初期角度位置（rad）
上に示した2つの基本方程式に加えて、MCUVのトリチェリー方程式もあります。 見てください：
S –空間変位（m）
ΔΘ – 角変位（rad）
運動の角加速度を明示的に計算するために使用される式もあります。
主なMCUVの公式がわかったので、いくつかの演習を行う必要があります。 いい加減にして？
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MCUVで解決された演習
質問1 - 粒子は、半径2.5mの円形の経路に沿って移動します。 t = 0 sで、この粒子の角速度は3 rad / sであり、時間t = 3.0であることがわかっています。 s、その角速度は9 rad / sに等しく、この粒子の角加速度（rad /s²）は等しい ：
a）2.0rad /s²。
b）4.0rad /s²。
c）0.5rad /s²。
d）3.0rad /s²。
解決:
この粒子の角加速度を計算してみましょう。 以下の計算に注意してください。
計算に基づいて、この粒子の角加速度は2rad /s²であることがわかります。したがって、正しい代替案は次のとおりです。 文字a.
質問2 - 粒子は静止状態からMCUVを発生させ、2.0rad /s²の速度で加速します。 時間t = 7.0sの瞬間におけるこの粒子の角速度を決定します。
a）7.0ラジアン/秒
b）14.0 rad / s
c）3.5ラジアン/秒
d）0.5 rad / s
解決:
この質問に答えるために、MCUの時速機能を使用してみましょう。 見る：
私たちの計算によると、時間t = 7.0sでの粒子の角速度は14.0rad / sに等しいので、正しい代替案は次のようになります。 文字B.
RafaelHellerbrock著
物理の先生
