Aaltotutkimuksissa määritämme jaksottaiset aallot värähtelylähteiden synnyttäminä aaltoina, toisin sanoen ne ovat aaltoja, jotka toistuvat samoin aikavälein. Yllä olevassa kuvassa meillä on peruskuva jaksollisesta aallosta, joka etenee jännitetyllä merkkijonolla. Voimme myös nähdä, että siihen liittyy joitain peruselementtejä, kuten harjat ja aallonpituus, laaksot ja aallon amplitudi.
Tarkastellaan nyt alla olevaa kuvaa, jossa meillä on kiristetty merkkijono, eli täysin venytetty. Kuvassa voimme tunnistaa pisteen F lähde säteilee aaltoja; ja kohta O alkuperänä.
Tarkastellaan yllä olevan tilanteen perusteella aikaa, joka on nolla (t = 0). Tässä tapauksessa kohta F suorittaa a yksinkertainen harmoninen liike jonka leveys on arvoinen THE ja alkuvaihe θ0, joten tilaus y sisään F vaihtelee ajan myötä. MHS-yhtälön mukaisesti meillä on:
y = A.cos (ω.t + θ0 )
Jos aallon etenemisen aikana ei ole energiahäviötä, voimme sanoa, että piste tietyn ajanjakson (Δt) jälkeen P sijaitsee köyden keskellä alkaa kuvata a
yksinkertainen harmoninen liike samalla amplitudiarvolla THEkuitenkin myöhässä t noin F.Kuten Δt on aikaväli aallon saavuttamiseksi P, meillä on:
Yllä olevassa yhtälössä x on pisteen absessi P ja v on nopeus, jolla aalto kulkee merkkijonoa pitkin. Katsotaanpa alla oleva kuva:
Joten yleinen asia P ole palkkasi, y, jonka ajan funktiona antaa:
y = A.cos [ω. (t-∆t) + θ0 ]
Muistaen, että ω = 2πf ja Δt = x / v, meillä on:
korvaa 
Seuraa:
Jokaisen merkkijonon pisteen kohdalla abscissa x on kiinteä ja järjestetty y vaihtelee ajan funktiona tämän toiminnon mukaan.
Kirjoittanut Domitiano Marques
Valmistunut fysiikasta
Lähde: Brasilian koulu - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm