Opiskellessamme huomasimme, että prisma ei ole muuta kuin geometrinen kiinteä aine, joka koostuu kolmesta homogeenisesta ja läpinäkyvästä aineesta, periaatteessa kolmion muotoisina. Olemme myös nähneet, että kun valo putoaa prisman toiselle puolelle, se käy läpi kaksi taittumista.
Siksi, kun monikromaattinen valo (kaksi tai useampia värejä) putoaa prismaan, ilmiö, jonka tunnemme valonsironnana, eli ilmiö, joka on identtinen sen kanssa, joka muodostaa Sateenkaari. Polykromaattisen valon muodostavaa väriä kutsutaan taajuuksia valolta. Kysymys on edelleen: kuinka valonsäde käyttäytyy prisman sisällä? Vastaamme tähän kysymykseen tietämällä valonsäteen polun prismassa.
Katsotaanpa yllä olevaa kuvaa. Oletetaan, että prisma on upotettu läpinäkyvän ja homogeenisen väliaineen sisään. Tälle väliaineelle hyväksymme, että prisman muodostava materiaali on taitettavampi, toisin sanoen tämän väliaineen taitekerroin on suurempi kuin alkuperäisen väliaineen taitekerroin. Voimme nähdä, että kuvio esittää meille yleisen kaavion liikeradasta, jonka monokromaattinen valonsäde hyväksyy prisman läpi.
Voimme nähdä, että valonsäde R tapaus pääsee asiaan Minä yhden prisman kasvoista. Sitten voimme nähdä, että tämä sama valonsäde R läpäisee taittumisen. Järjestelmässä i ja r ovat esiintymis- ja taittokulmat. Heti ensimmäisen taittumisen jälkeen näemme, että valonsäde etenee prisman läpi ja putoaa prisman toiselle puolelle täsmälleen kohdassa Minä. Siksi, R ’ on nouseva säde, minä ja ha ovat prisman toisen kasvon ilmaantumis- ja esiintymiskulmat.
Molempien puolien prismassa olevan valonsäteen liikeradalle voidaan käyttää myös Snell-Descartes-yhtälöä. Siksi meillä on:
Esiintyvyys: n1. i = n2.sen r
Hätäkasvot: n2.sen r '= n1.sen i '
Kirjoittanut Domitiano Marques
Valmistunut fysiikasta
Lähde: Brasilian koulu - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/trajetoria-raio-luz-no-prisma.htm
