Laineuuringutes määratleme perioodilised lained võnkuvate allikate tekitatud lainetena, see tähendab, et need on lained, mida korratakse võrdsete ajaintervallidega. Ülaltoodud joonisel on meil perioodiline laine, mis levib pingutatud stringil. Samuti näeme, et meil on sellega seotud mõned põhielemendid, nagu harjad ja lainepikkus, orud ja lainete amplituud.
Vaatleme nüüd allolevat joonist, kus meil on pingutatud nöör, see tähendab täielikult venitatud. Joonisel võime tuvastada punkti järgmiselt F laineid kiirgav allikas; ja mõte O päritoluna.
Lähtudes ülaltoodud olukorrast, arvestame aega nulliga (t = 0). Sel juhul punkt F esitab a lihtne harmooniline liikumine kelle laius on väärt THE ja algfaas θ0, nii et tellimine y aastal F varieeruvad aja jooksul. Järgides MHS-i võrrandit, on meil:
y = A.cos (ω.t + θ0 )
Kui laine levimisel energia hajumist ei toimu, võime öelda, et pärast teatud ajaintervalli (Δt) P keset trossi asetsev hakkab kirjeldama alihtne harmooniline liikumine sama amplituudväärtusega THE, aga hilja t umbes F.
Meeldib Δt on laine jõudmise ajaintervall P, meil on:
Ülaltoodud võrrandis on x punkti abstsiss P ja v on kiirus, millega laine mööda stringi liigub. Vaatame allolevat joonist:
Nii et üldine punkt P kas sul on palk, y, mis on antud aja funktsioonina:
y = A.cos [ω. (t-∆t) + θ0 ]
Pidades meeles, et ω = 2πf ja Δt = x / v, on meil:
asendades 
, Järgige:
Nööri iga punkti jaoks abstsiss x on kindel ja korralik y varieerub aja funktsioonina vastavalt sellele funktsioonile.
Autor Domitiano Marques
Lõpetanud füüsika
Allikas: Brasiilia kool - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/onda-periodica-sua-equacao.htm
