Kui uurime ühtlasesse magnetvälja sukeldunud elektrilaengu liikumist, märkame seda trajektoori kirjeldab see nurka, mis moodustub osakese kiiruse ja magnetvälja vahel, kuhu see on sukeldatud. Selleks, et osakeste käitumist ühtses valdkonnas paremini uurida, jagagem oma analüüs kolmeks erinevaks juhtumiks.
esimene juhtum: θ = 0º või θ = 180º
Juhtum θ = 0º tekib siis, kui kiirusel on samasuunaline suund 
. Juhtum θ = 180º toimub seevastu siis, kui kiirusel on vastupidine suund kiirusele . Me teame, et magnetilise jõu suuruse annab:
F = | q | .v .B .senθ
Kuna patt 0º = patt 180º = 0, on meil järgmine:
- mõlemal juhul on magnetjõud null. Sel viisil, kui osakestele ei mõju teised jõud, on kiirendus null ja siis on meil sirge ja ühtlane liikumine.
teine juhtum: θ = 90º
Millal θ = 90º, vektorid
on üksteisega risti. Sel juhul antakse magnetjõu moodul:
F = | q | .v .B .senθ,
kui patt 90 ° = 1, on meil:
F = | q | .v .B
Sel juhul teame, et jõud on alati kiirusvektoriga risti. See ei muuda kiiruse moodulit, ainult kiiruse suunda. Sel viisil toimub ühtlane ringliikumine. Kuidas osake kirjeldab a
ühtlane ringliikumine, on meil võimalus määrata osakese poolt läbitud trajektoori raadiuse väärtus järgmise võrrandi kaudu:
Osakese kirjeldatud trajektoori raadiuselt saame arvutada liikumise perioodi T 1 pöörde ajaintervalliga. Valem, mis võimaldab meil arvutada, on järgmine:
kolmas juhtum: θ ≠0°, θ ≠90°, θ ≠180°,
St mida visatakse põllu suunas kaldu. Sel juhul lagundab see kiiruse 
kahes komponendis:
- komponent vx, suunas : põhjustab MRU
- komponent vy, risti : põhjustab MCU
Seetõttu tekitab nende kahe liikumise üheaegsus a ühtlane spiraalne liikumine.
Autor Domitiano Marques
Lõpetanud füüsika
Brasiilia koolimeeskond
Allikas: Brasiilia kool - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/carga-no-campo-uniforme.htm
