Když budeme studovat pohyb elektrického náboje ponořeného do rovnoměrného magnetického pole, všimneme si, že trajektorie to bude záviset na úhlu vytvořeném mezi rychlostí částice a magnetickým polem, kde je ponořeno. Abychom co nejlépe využili studium chování částic v jednotném poli, rozdělíme naši analýzu na tři odlišné případy.
první případ: θ = 0 ° nebo θ = 180 °
Případ θ = 0 ° nastane, když má rychlost stejný směr jako 
. Případ θ = 180 ° na druhou stranu nastává, když má rychlost opačný směr . Víme, že velikost magnetické síly je dána vztahem:
F = | q | .v .B .senθ
Protože sin 0º = sin 180º = 0, máme to:
- v obou případech je magnetická síla nulová. Tímto způsobem, pokud na částici nepůsobí žádné další síly, bude zrychlení nulové a pak budeme mít přímý a rovnoměrný pohyb.
druhý případ: θ = 90º
Když θ = 90 °, vektory
jsou na sebe kolmé. V tomto případě je modul magnetické síly dán vztahem:
F = | q | .v .B .senθ,
jako hřích 90 ° = 1 máme:
F = | q | .v. B.
V tomto případě víme, že síla je vždy kolmá na vektor rychlosti. Nezmění modul rychlosti, pouze směr rychlosti. Tímto způsobem dochází k rovnoměrnému kruhovému pohybu. Jak částice popisuje a
rovnoměrný kruhový pohyb, máme možnost určit hodnotu poloměru trajektorie, kterou prošla částice, pomocí následující rovnice:
Z poloměru trajektorie popsaného částicemi můžeme vypočítat periodu T pohybu v časovém intervalu 1 otáčky. Rovnice, která nám umožňuje provést výpočet, je následující:
třetí případ: θ ≠0°, θ ≠90°, θ ≠180°,
Tj, co je hozen šikmo ke směru pole. V tomto případě to rozloží rychlost 
ve dvou složkách:
- součástka protiX, vůči : způsobí MRU
- součástka protiy, kolmo na : způsobí MCU
Proto simultánnost těchto dvou pohybů vytváří a rovnoměrný spirálový pohyb.
Autor: Domitiano Marques
Vystudoval fyziku
Tým brazilské školy
Zdroj: Brazilská škola - https://brasilescola.uol.com.br/fisica/carga-no-campo-uniforme.htm
